解决方案

LEUKOS对超连续光谱激光器进行了分类，分为：通用型超连续谱光源、中功率超连续谱光源、高功率超连续谱光源、近红外中红外超连续谱光源、工业级超连续谱光源。 选型原则： ①按照波长选型： 一般超连续谱在400~2400nm，其对应的激光器为：通用型超连续谱光源、中功率超连续谱光源、高功率超连续谱光源、工业级超连续谱光源；近红外中红外超连续谱光源在400~9500nm 。 ②按照功率选型： 一般功率的超连续谱激光器：通用型超连续谱光源、微片激光器； 中功率的超连续谱激光器：中功率超连续谱光源、近红外中红外超连续谱光源； 高功率的超连续谱激光器：高功率超连续谱光源。 l按照应用选型： CARS（相干反斯托克斯拉曼）：Opera超连续谱光源; 微加工、光探测和生物监测：所以超连续谱激光器均可胜任； 工业集成：微片激光器。 具体分类如下： 1、近红外、中红外超连续谱激光器包含两类：Electro IR超连续激光器、Electro Mir超连续激光器。这两种Leukos超连续激光器的空间分布为单模，脉冲宽度为皮秒、亚皮秒。 Electro IR超连续谱光源：带宽900~2800 nm，空间分布为单模，脉冲宽度从40ps到1ns，低定时抖动(< 20...

一、RPC多合一涡旋相位板片与涡旋波片阵列的区别 1. 特点 涡旋波片阵列由多个涡旋波片组合，是采用机械外壳固定的一种新型光学元件，涡旋波片阵列可以拆分成单个涡旋波片使用。LBTEK目前的型号有m=+1~9依次排列组合而成的涡旋波片阵列。涡旋波片阵列是结构为3x3的方形阵列，按照从左到右、从上到下的顺序排列。RPC多合一涡旋相位片是在一个涡旋相位板上集成多个小涡旋相位片，并按波长或拓扑荷数两种方式进行多合一排布。 多拓扑荷数涡旋相位板工作温度比涡旋波片阵列工作温度范围大，RPC涡旋相位片可以在零-150°C~120°C工作，而涡旋波片阵列在零下二十度以下或者六十度以上就不能工作了，当超出这个范围工作涡旋波片阵列可能会损伤。 普通的涡旋相位板只有一个有效区域，即针对某一个特定的波长有一个特定的拓扑荷数。RPC能在一个涡旋相位片上提供多个有效区域（一般集成24个小的涡旋相位片），可以实现单个波长多个拓扑荷数，或者单个拓扑荷数。RPC多合一涡旋相位片相比于涡旋波片阵列的优点的是集成24个区域，可以同时提供24种波长。 涡旋半波片是偏振元件，和入射光的偏振态有关，涡旋波片可以改变相位和偏振态。RPC多合一涡旋相位片是纯相位元件，输出效果与入射光的偏振态无关。...

美国Novanta旗下的新锐Synrad品牌在几十年以来一直在为全球提供多种系列的CO2激光器，Synrad CO2激光器在全球已经具有很大的知名度，不仅系列多，型号多，其中CO2激光波长就有三种9.3um,10.2um和10.6um供选择。此次，专为这三种CO2激光波长在不同材质下的应用效果做详解，使得用户能够选择出合适自己应用的二氧化碳激光器。 激光波长的重要性 每一种材料都有属于它自身特有的吸收光谱，也就是说，特定材料比其他材料更容易吸收某些波长的光。这就说明激光能产生特定波长的光，将特定波长的光与易于吸收的材料配对，就能获得更高质量的应用效果，而且加工本身也会更快。 激光类型 不同的类型激光（包括CO2、光纤、YAG、紫外线等）的决定性特征之一是其波长。 CO2 激光器的波长较长，约为9.3-10.6µm，其中最常见的波长为10.6µm。这些波长与聚合物、陶瓷、纺织品、纸张或木材等天然材料以及某些金属的吸收光谱非常匹配。相比之下，波长较短的YAG或光纤激光器在金属中的吸收率更高。 CO2激光波长9.3um,10.2um,10.6um应用...

     Novanta旗下的剑桥(Cambridge Technology Inc.，CTI)技术公司在光子学方面具备深厚的专业知识与能力，设计出应用于高速成像应用以及微加工、激光焊接和激光治疗等方面的Cambridge Technology振镜。其中，振镜分为单片式振镜和扫描振镜，单片式振镜是把一个金属反射镜装到转动电机上；扫描振镜是含有振镜头，电机，反射镜等的整套振镜扫描系统。CTI扫描振镜的种类和Cambridge Technology扫描振镜型号众多，主要为工业和医疗等应用提供广泛的配置，此文，是CTI振镜的全部型号合集，可帮助用户快速地了解并选择合适的扫描振镜。 单片式CRS剑桥扫描振镜型号参数： Cambridge Technology扫描振镜CRS的镜面是由轻质铍制成，而且带宽涂层还能够反射多种波长的激光，提供动态性能。当剑桥扫描振镜CRS系列与其他振镜搭配使用时，可在二维区域内进行高速光栅扫描，因此，激光扫描振镜非常适合显微镜和扫描激光眼科的应用。如下，是CRS系列CTI振镜的全部型号： 规格 CRS 4KHz CRS 8KHz CRS 12KHz 镜面尺寸 Ø12.7mm 7.8x5.5mm椭圆形...

OptoSigma西格玛光机和德国Layertec，Laseroptik是国外著名的三大激光镀膜厂商。西格玛光机的镀膜以高损伤阈值而著称。OptoSigma镜片镀膜主要包含Super-V,HR,AR三个系列，其中"Super-V "涂层代表了窄带应用中低反射涂层（R<0.1%）的巨高水平。 OptoSigma深知高性能和稳定的光学镀膜的重要性，Optosigma镀膜涂层技术是值得看好的，他们在各种光学薄膜应用领域拥有丰富的设计、工艺开发和制造经验。从生物技术二向色滤光片，到用于激光传输系统的生物医学高激光损伤阈值AR涂层或HR涂层，再到用于飞行应用的太空额定光学器件，Optosigma拥有深厚的经验和团队专业知识。Optosigma镀膜的全部型号有上百种，其中Super-V,HR,AR涂层型号都有对应的曲线图，方便用户找到合适的镀膜涂层。 Optosigma镀膜涂层技术的特点： - 有上百种标准Super-V,HR,AR涂层型号设计可供选择 - 专注于高激光破坏损伤阈值的涂层镀膜技术 - 定制镀膜涂层和标准镀膜涂层的快速周转 - 根据用户的要求提供定制的工具来保持和掩蔽 - 波长范围：220nm-2500nm - 镀膜涂层基底尺寸从3mm到400mm - 定制设计和工艺的开发...

在典型的光路中，入射光照射在扩散器基片的图案侧。这对于大角度扩散器来说特别重要，以减少总内反射的影响，并允许扩散器按预期工作。如果散射角足够小，则从平面侧入射是可以的。 图1所示的石英+塑料匀光片简单应用是一束光入射到工程扩散器的图案面上，光线从表面折射进入基底，光线从基底射出后，在平面上发生折射，从而达到设计的角光谱。还需注意的是，入射光应准直，以达到最佳效果，特别是当扩散器输出包含锐利特征。当偏离准直状态时，锐利的散射特征就会开始消失。 锐利空间截止结构 上述结构定义了角度空间中的Engineered Diffusers输出，而另一种结构是使用聚焦透镜操作工程扩散器，从而将输出转换为平面上的空间坐标。一个大准直光束可与RPC匀光片一起使用，以确保最大的均匀性，同时仍能保持锐利的焦平面。如果使用准直光或近似准直光来照射石英匀光片，那么可以在工程散射片前放置一个透镜，使准直光束在透镜焦平面处聚焦。忽略场曲和畸变的影响，给出了图像平面上光照的空间范围。 照明大小=Z × tan(工程散射片角度) 图2锐利空间截止照明系统，扩散器靠近透镜系统，紧随透镜之后。 在另一种结构中，RPC匀光片位于透镜之前。不过，在焦平面上，图像与特定结构无关。因此，举例来说，如果 Engineered...

以色列DUMA公司的AlignMeter可以作为一个准确和易使用的设备，用于导光臂校准和对准。该仪器可以测量导光臂各连接部分的光束的位置和角度偏移。可作为多种医疗激光产品的激光束在导光臂中传输及校准系统的一部分。为了方便用户使用，以色列Duma推出了AlignMeter使用手册。 一个典型的导光臂是由一系列在关节处安装了反射器件的导光臂组成。光束穿过导光臂，通过关节处的反射器件进入下一节导光臂继续传输。各节导光臂通过关节连接，可以相对于彼此旋转，使最终出射的激光方向有较高的自由度。由于这些特性，生产并调试这样一个多关节的导光臂是一个非常具有挑战性的工作。 AlignMeter就是以色列Duma公司针对多关节导光臂校准准调试这个问题设计的一个快速、高效的校准仪器。对准过程是基于每个关节的对准，用AlignMeter来替换关节处未校准的反射镜，从第一个关节（离激光器最近的节）开始调节，一直到最后一个关节。 固定反射镜校准：...

有些公司混淆了光束分析仪和光斑分析仪的概念，把测量某个平面上光斑能量分布的光斑分析仪叫做光束分析仪，其实这种所谓的“光束分析仪”只能测光斑能量分布而不能测激光光束。真正意义上的光束分析仪又称为光束质量分析仪，其能够测量不同传播截面上的光束能量分布情况，从而得出激光光束的空间能量分布，包括M2、发散角等参数。 由于上面的原因，用户比较容易被误导，比如经常可以看到一些标价很便宜的光束分析仪广告，实际上都是光斑分析仪，其也能可以实现激光M²因子以及发散角的测量，但是其本质是使用光斑分析仪进行简单的分析检测，这使得用户无法得到准确的数据，直接导致实验或实际使用误差的偏大，无法应用于对M2测量精度较高的场合。目前市场上真正的主力光束分析仪价位都在十万左右甚至更高。...

飞秒激光脉宽窄、频谱宽，对色散会有特别严格的要求。短脉冲对色散非常敏感，当脉冲长度的平方小于群延迟色散时，会产生显著的脉冲展宽。只有低色散的镜片和膜层才能保证飞秒激光在传播过程中保持原有的特性。同时，飞秒激光在传播过程中不可避免地会发生展宽或啁啾，需要利用特别的负色散镜进行调节补偿，因此低群速度色散GDD反射镜和负色散镜对飞秒激光的应用特别关键。德国Layertec在低群色散GDD镜片和高品质负色散镜领域做得比较好，他们独特的膜层技术能够精确控制镜片和膜层的色散特性。 由于不同频率复色光的光在同一介质中的折射率不一样，因此不同频率的光相速度也不一样，导致它们会以不同的折射角被分解而在出射区域形成光谱，这就叫色散。群速度的概念和波包相关，波包相当与多种频率得光波组成的集合。波包最大振幅处的传播速度就是群速度。当波包在介质中传播史，由于波包中不同频率得光波会有不同的传播速度，于是波包的形状会发生变化，这就是群速度色散（GVD，Group Velocity Dispersion），也称之为群速弥散。当脉冲长度的平方小于群延迟色散时，会产生显著的脉冲展宽。下图是当脉冲通过介质时产生的脉冲展宽现象。...

自从1960年美国科学家Maiman发明了世界第一台红宝石激光器以后，人们便意识到非线性光学是可以被观察到的。由于激光的光场或电场足够强，比如达到1KV/cm，电场与物质发生作用的时候，非线性现象就无法被忽略。1961年，Franken等利用红宝石激光器照射石英晶体，在光谱上发现了一个很弱的二倍频的斑点，首次证实了二倍频的产生。正是借助激光足够强的光频电场，非线性光学得以产生和发展。 激光的出现使得非线性光学效应有了实际应用的可能，非线性效应同时也受到激光强度密度的影响。非线性光学技术的应用拓宽了激光光谱的范围，从而成为一种新的波长激光的获取手段。要实现非线性光学效应，那么就要有可用的非线性介质，能够实现光波的相位匹配。 伴随着激光技术发展至今，非线性介质也得到长足的发展。非线性晶体发展趋势很好，受到国家高度重视。根据目前常用的两种相位匹配技术二次折射相位匹配（BPM）和准相位匹配（QPM），可以将介质分为非线性晶体和周期极化晶体。周期极化晶体是在非线性晶体中制备出周期结构。...